普通物理二:平面波
平面波的波函数通常表示为沿某一轴方向前进的平面简谐波。波函数反映了波形的传播，即振动状态的移动。波动方程：描述波源处物理量变化的方程为简谐波动方程。波动方程描述了物质运动满足的条件，表明波动是以特定速度传播的。
波的特性包括波长、周期、频率和波速。波速是振动状态在单位时间内传播的距离，它等于相位传播速度，即相速。不同介质中，频率保持不变，波速和波长随介质不同而变化，频率高时，波长在真空中（如空气）会缩短，公式为 [公式]。
波速在不同介质中可能不同，导致波长也不同。同一性质的波在相同介质中传播时，频率越高，波长越短。平面波指的是波阵面为平面的波动。当波源以谐振动在介质中传播形成平面简谐波时，波的波函数为沿某一轴方向前进的平面简谐波。
主要是不同的偏振态反射比例不同造成的。对于一般的工科或者普通物理学教学而言，一般针对的是透明电介质，此时可以出现反射光只有一种偏振的状态，对应的角度为布儒斯特角。对于有损耗的介质，也有所谓的布儒斯特角，不过情况与无损耗的情况有差异。
均匀平面电磁波的特点
1、均匀平面电磁波的特点如下：均匀平面电磁波是指等相位面为无限大平面，且等相位面上各点的场强大小相等，方向相同的电磁波，即沿某方向传播的平面电磁波的场量除随时间变化外，只与波传播方向的坐标有关，而与其它坐标无关。
2、【答案】：在理想介质中，在z二常数的平面上，各点的电磁场量不仅相位相等，而且量值也相等，所以均匀平面电磁波的等相面和等幅面是一致的。
3、正弦均匀平面波在均匀介质中的传播特性：电场、磁场与传播方向之间相互垂直，是横电磁波；无衰减，电场与磁场的振幅不变；波阻抗为实数，电场与磁场同相位；电磁波的相速与频率无关。平面波传播时波面为平面的电磁波。波传播的空间称为波场。
4、均匀平面波的波速（又称相速）与媒质特性有关。在自由空间中，波速为 电场和磁场的量值之间有简单的关系： η0称为波阻抗或媒质的本质阻抗。在任意时刻，任意点上的电能密度与磁能密度相等，各占电磁总能量的一半。 对于均匀平面波，电磁能量沿着波的传播方向流动，其流动速度即为波速v。
电磁场的能流密度
1、在电磁学的浩瀚宇宙中，能量的流动遵循着严谨的规则。由电磁场的能量守恒定律（电磁能量守恒定律）引导，洛伦兹力公式（F=q（v×B）和麦克斯韦方程组的魔力交织，我们得以计算出那神秘的能流——能流密度S，它如同电磁场的血脉，与能量密度的增益密不可分。
2、假设电磁场动量守恒，则动量流密度张量为 [公式]，此张量也被称为麦克斯韦应力张量（Maxwell Stress Tensor）。推导：能量是标量，因此能流密度为矢量。而动量是矢量，如何表示动量流密度？通过分析动量在某方向分量的流密度，利用张量的散度 [公式]。
3、宏观解释 空间某处的电场强度为 E，磁场强度为 H，则该处电磁场的能流密度为 S=E×H。
4、空间某处的电场强度为E，磁场强度为H，则该处电磁场的能流密度为S=E×H。能流密度概念是1884年J.坡印廷建立的，稍后O.亥维赛也独立得到。电磁场的场能密度和能流密度是能量储存在场中观点完备描述所必须的。
5、波印廷定理（Poynting theorem）是1884年约翰·坡印亭（John Poynting）提出的关于电磁场能量守恒的定理。波印廷矢量E与磁场强度H叉乘所得的矢量即E×H=S，代表电磁场能流密度，表示一个与垂直通过单位面积的功率相关的矢量。人们称这个矢量S为坡印廷矢量。
6、它代表了电磁场能流的密度，通过矢量S来定量表示。这个矢量由电场强度E和磁场强度H的相互作用产生，其计算公式为S = E × H，其中的×符号代表向量积，而右手螺旋定则则用来确定其方向，指向电磁波的传播路径。具体来说，S的大小等于EH的乘积与E和H之间的夹角θ的正弦值，即S = EHsinθ。
微波等离子体的原理和仿真方法
1、微波等离子体的原理及仿真方法在半导体加工、表面处理和有害气体排放等领域有广泛应用。COMSOL等离子体模块中的微波等离子体接口提供了一种理论基础。当电子从穿透等离子体的电磁波中获得足够能量时，微波等离子体会持续放电。微波等离子体的物理特性与传播的电磁波模式（TE或TM）有关。
2、微波诱导微放电源是基于“微波带”技术在大气压环境下产生的一种微等离子体，它被广泛应用于气相色谱中原子发射光谱激发源。微波带技术的使用不仅可以将微波精确指向间隙区，同时也减少了不必要的外空间辐射损失，有利于耦合效率的提高，从而获得高密度等离子体。
3、等离子体又叫做电浆，是由部分电子被剥夺后的原子及原子团被电离产生的正负离子。老外们发现了一个有趣的现象，将一颗葡萄切成两半后，放入微波炉加热，就能出现等离子体。