一均匀带电球壳,它的面电荷密度为a,半径为R,试求球壳内外的电势分布并画...
1、均匀带电球体的电势分布：均匀带电球壳（带电总量为Q）球心，距离为r处电势为kQ/r（对于球壳的情况，仅在外部适用）（球壳内部电势为kQ/R，R是球的半径）。
2、E=Q/4πεr^2 ，rR，以球心为中心，做个半径小于R的球面作为高斯面，因为高斯面内的净电荷为零，所以球面内的场强处处为零。在电场中某一点，试探点电荷（正电荷）在该点所受电场力与其所带电荷的比值是一个与试探点电荷无关的量。
3、以球壳中心为球心建立高斯面，由高斯定理，∮EdS=q/ε0，当半径rR0时，高斯面内没有电荷，所以E=0，当r=R0时，高斯面内包含电荷q，所以电E≠0，得到E=q/（4πε0r^2）对电场E积分得到电势，当半径r=R0时，φ=q/（4πε0R0），当r=R0时，φ=q/（4πε0r）。
4、第二张图片是，两个均匀带电同心球壳的电场分布跟电势分布的计算；第三张图片是，一个均匀带电的实心球体的电场分布跟电势分布的计算。计算的方法都是：A、运用高斯定理，算出电场强度分布；然后，B、运用定积分算出电势分布。具体计算过程如下，若点击放大，图片更加清晰。
5、均匀带电球壳内部电势的计算公式为φA=Ep/q，其中φA表示A点的电势，Ep表示电荷q在A点的电势能。以下是对该公式及相关概念的详细解释： 电势的定义：电势是静电场的标势，用于从能量角度描述电场。在电场中，某点电荷的电势能跟它所带的电荷量之比，叫做这点的电势。
一内外半径分别为R1r2的均匀带电球壳,其电荷体密度为p,求空间电场强度...
解释：由于 $r$ 小于内半径 $R_{1}$，该区域位于球壳内部，根据高斯定理和电荷分布，此区域内电场强度为零。
电场强度E = 0。原因：由于高斯面内的电荷量为0，根据高斯定理，电场强度为0。当R1 r R2时：电场强度E = ρ / 。原因：取半径为r的球面为高斯面，根据高斯定理，穿过该高斯面的电通量等于高斯面内电荷量产生的电场强度与该面积的乘积。
一均匀带电球层，其电荷体密度为ρ，球层内外表面半径分别为RR2，求离球心为r（rR1）处的电势。一圆盘半径为R，圆盘均匀带电，电荷面密度为σ。求：1）轴线上的电势分布；2）根据... 一均匀带电球层，其电荷体密度为ρ，球层内外表面半径分别为RR2，求离球心为r（rR1）处的电势。
均匀带电球壳内半径为R1,外半径为R2,电荷体密度ρ,求1)r〈R1处,2)R1...
0。均匀球壳内部，无视外面。2，无视外面，里面视为园心的点E=k*p*4/3*派*（r^3-R1^3）/r^2。
电场强度E = 0。原因：由于高斯面内的电荷量为0，根据高斯定理，电场强度为0。当R1 r R2时：电场强度E = ρ / 。原因：取半径为r的球面为高斯面，根据高斯定理，穿过该高斯面的电通量等于高斯面内电荷量产生的电场强度与该面积的乘积。
电场强度：$E = 0 解释：由于 $r$ 小于内半径 $R_{1}$，该区域位于球壳内部，根据高斯定理和电荷分布，此区域内电场强度为零。
对于球外的场点，即rR时，可直接使用高斯定理求解。
-10-06 设有一均匀带电球体，电荷体密度为ρ，球半径为R 2 2020-04-13 半径为R的均匀带电球体内的电荷体密度为ρ，若在球体内挖出一块... 17 2016-07-16 有一半径为R，带电体密度为P的均匀带电球体。
当两个同心的金属球壳构成一个球形电容器时，其中内球壳半径为R1，外球壳半径为R2，中间填充着空气。电容器的工作原理涉及到电势差和电容的计算。首先，我们可以通过高斯定理来计算电场强度。内球壳带电量Q，其产生的电场强度E在两球壳之间是Q/（4πε0εrR^2），其中R表示球壳半径。
均匀带电球壳(面和密度δ)对于其表面一点处产生的场强
1、球壳，均匀带电，在球的内部产生的电场强度为零；（2）球体，均匀带电，在球的内部产生的电场强度不为零，是离开原点距离r的正比例函数。在球表面达到最大值。希望对你能够有帮助，如果不明白可以hi我。
2、带电量为Q，半径为R。均匀带电球面内外场强及电势分布，内部场强E=0 球外部，等效成球心处一点电荷 E=KQ/r^2 rR，电势相等球外部，等效成球心处一点电荷Φ=KQ/r。如果是均匀带电球体结果与球壳相同。
3、两个带电平面在平面之间产生的电场等大同向，所以空间各处的电场为E=2*E1：E=2δ/ε0，方向从带正电的平面指向带负电的平面。根据高斯定理 ∮E1ds=Σq1/ε0。∮E1ds=E1*2s ； Σq1=σ1*s。解得 E1=σ1/（2ε0）。同理设板B在两板间产生的场强大小为E2。可得 E2=σ2/（2ε0）。
4、在距离球心r处做高斯球面，球面上的电通量为（4/3πr×δ）/ε，因为场强均匀分布，所以场强的大小直接再除以面积4πr即可。
5、当两个无限大的、均匀带电的平行平面，分别带有电荷面密度δ和-δ时，我们可以通过高斯定理来计算空间中各点的电场强度。
一半径为R的带点球体,其电荷体密度分布为P=qr/πRRRR。
半径为r的球壳带电量dQ=P*4πrdr=（4q/R^4）rdr。积分：Q=（4q/R^4）*R^4/4=q。
应该说明是均匀带电球体更好，以球心为原点建立球坐标系，设场点据原点的距离为r。对于球外的场点：即rR，可直接根据高斯定理求解。ES=P/ε，其中S=4πr^2 所以可得：E=P/4πεr^2 假设电荷分布于一个三维空间的某区域或物体内部，则其体电荷密度是每单位体积的电荷量，单位为库仑/米^3。
对于球外的场点，即rR时，可直接使用高斯定理求解。
电荷Q=∫ ρ dV=∫ ρ 4πr^2 dr，ρ为电荷密度，V为球的体积。从0到R积分可得球体带电量。知道带电量由高斯定理可算得电场分布。电势V=∫ Edr ，把上面求得的各个区域的电场表达式代入可得电势分布。
半径为R的导体球表面的面点荷密度可以用以下公式来计算：σ = Q / （4πR^2）其中，Q是球体上所带电荷的总量，R是球体的半径，σ是球体表面的面点荷密度。这个公式基于高斯定理，它描述了电场在封闭曲面上的通量与该曲面内的电荷量之间的关系。
一个半径为R的均匀带电球体（或球壳）在外部产生的电场和一个位于该体（或球壳）球心的电量相等的点电荷产生的电场相同，电场中各点的电场强度的计算公式也是E=kQ/r^，式中的r是该点到球心的距离，r；R，Q为整个球体所带的电量。